21. Опыт Г.Николаева. Обнаружено непрерывное враща­тельное движение кольцевого проводника 1 вдоль направления тока в нем при взаимодействии его с радиальными токами 2 полу­круго­вых соленоидов. Движу­щими силами являются продольные силы F_║, приложенные к кольцевому проводнику 1. Реакцией являются поперечные силы F_┴, приложенные к току радиальных проводников 2 полукруговых соленоидов.

22. Опыты Фарадея [1, 2]. Обнаружено непрерывное вращательное движение магнита около прямолинейного проводника с током. Движущими силами являются поперечные F┴. и продольные F║ силы, приложенные к поверхности магнита. Реакцией являются поперечные силы F┴, приложенные к радиальным токам жидкого проводника. Обнаружено непрерывное вращательное движение проводника с током около неподвижного магнита. Движущими си­ла­ми являются поперечные силы, приложенные к подвижному проводнику. Реакцией являются продольные F║ и поперечные F┴ силы, приложенные к поверхности неподвижного магнита.

23. Опыт Р.Сигалова [2]. Обнаружено непрерывное вращательное движение электромагнита со скользящими контактами, два прямолинейных участка тока которого пересекают собственный магнитный поток. Объяснение автора основывается на эффекте взаимодействия прямолинейных участков тока с собственным магнитным потоком вращающегося электромагнита. В действительности движущими силами являются продольные F_║ и поперечные F_┴ силы, приложенные к криволинейным участкам витков электромагнита. Реакцией являются поперечные силы F_┴, приложенные к неподвижным проводникам токоподвода.

24. Опыт Р.Сигалова [2]. Обнаружено непрерывное вращательное движение свободно вращающегося отрезка трубы 2 с продольным током вдоль ее поверхности и с укрепленным внутри нее постоянным цилиндрическим магнитом, который соприкасается по сечению А-А с неподвижным отрезком трубы. Объяснение автора основано на эффекте взаимодействия токов вращающейся части трубы с магнитным полем жестко связанного с ней магнита. В действительности движущие продольные силы F_║ приложены к цилиндрической поверхности магнита. Реакцией являются поперечные силы F_┴, приложенные к продольным токам неподвижной части трубы.

25. Опыт. Г.Николаева. Обнаружено, что при обтекании прямоугольного магнита током в жидком проводнике уровень жидкости на углах магнита поднимается, а в средней части опускается за счет действия на жидкий проводник продольных сил F_║ магнитного взаимо­дейст­вия. При изменении направления тока в жидкости явления меняются местами — на углах жидкость опускается, а в средней части поднимается.

26. Опыт Г.Николаева. Обнаружено непрерывное вращательное движение токопроводящей жидкости при обтекании углов прямо­угольного магнита элек­три­чес­ким током в жидкости. При изменении направления тока в жидкости направление вра­ще­ния жидкости на углах магнита меняется на обратное. Для устранения тепловых конвективных потоков в жидкости в кювете устанавливаются сплошные металлические экраны (обозначены пунктиром).

27. Опыт Г.Николаева. Два плоских расположенных на плоскости разноименными полюсами магнита притягиваются друг к другу, между тем как при перпендикулярном расположении их (вне зависимости от ориентации полюсов) сила притяжения отсутствует (присутствует только момент). Однако если магниты разрезать по середине на половинки и соединить попарно разными полюсами, образовав плоские магниты первоначального размера, то при расположении этих магнитов в одной плоскости они вновь будут, например, притягиваться друг к другу, между тем как при перпендикулярном расположении их они будут уже отталкиваться. В последнем случае продольные силы F_║, действующие по линии разреза одного магнита, являются реакцией на поперечные силы F_┴, действующие на боковые поверхности другого магнита, и наоборот.

28. Опыт Г.Николаева. При взаимодействии двух перпен­дику­ляр­ных друг другу сдвоенных плоских контуров с токами между ними возникают силы притяжения (отталкивания), обусловленные продольными F_║ и поперечными F_┴ силами взаимодействия и, соот­ветст­вен­но, поперечными F_┴. и продольными F_║ силами реакции.

29. Опыт Г.Николаева. Две расположенные на одной оси тороидальные обмотки с магнитопроводом при наличии однонаправленных магнитных потоков в них испытывают силы продольного притяжения вместо ожидаемого отталкивания (при допущении наличия в пространстве около них магнитных полей рассеяния). При отсутствии же магнитных полей рассеяния, когда все магнитные поля заключены внутри тороидов, рассматриваемые тороиды, согласно общепринятым представлениям, взаимодействовать не должны (обмотки с компенсирующими соленоидальными витками).

30. Опыт Б.Окулова. Два расположенных на одной оси закороченных плоскими про­вод­ника­ми коаксиальных проводника (идеальные тороидальные токовые системы) при питании их импульсами большого тока (до 10 кА) испытывают заметные силы продоль ного взаимодействия (притяжения, отталкивания).

Продолжение здесь

Литература

1. Ампер A.M. Электродинамика. — М.: АН СССР, 1954.
2. Сигалов Р.Т., Шаповалова Т.И., Каримов Х.Х., Самсонов Н.И. Новые исследования движущих сил магнитного поля. — Ташкент: ФАН, 1975.