|
Аннотация
В данной работе дается теоретическое объяснение явлению декалогарифмической периодичности, эмпирически обнаруженной в распределениях структурообразующих элементов разного рода динамически равновесных систем по параметру связи. Показано, что указанное явление обусловлено организацией квантовых состояний, в которых находятся структурообразующие элементы, в рамках волновых кратностей золотого сечения
«This work gives a theoretical explanation of the decalogarithmic periodicity phenomenon that has been empirically discovered in distributions of cross-linking elements of different dynamically equilibrium systems on the coupling parameter. It is proven that the specified phenomenon is determined by the quantum conditions organization of the cross-linking elements within the framework of the golden section wave frequency ratios».
Эмпирически явление декалогарифмической периодичности в астрономических системах описывается формулой типа формулы (1.36). А это означает, что теория, описывающая это явление в астрономических системах должна быть и релятивистской и волновой. Существующие теории гравитационного взаимодействия на сегодняшний день такими не являются. В связи с этим наша задача сводится к поискам в гравитационном взаимодействии волнового уравнения типа уравнения (1.21). Так как называемое явление наблюдается не только в нерелятивистской, но и в релятивистской областях Метагалактики, где красное смещение z > 1, то поиски уместно, и даже необходимо, начинать с анализа закона всемирного тяготения, в частности, с выяснения причины его универсальности. Для этого нужно как-то связать гравитацию со свойствами электрических зарядов. Фундаментальным, чисто релятивистским свойством заряда является его спин, см. работу [20], который к тому же находится в тончайшей материальной среде, гравитационном поле. А так как мегамассы состоят из зарядов, то вопрос о гравитационном взаимодействии мегамасс сводится к вопросу о спиновом взаимодействии зарядов. Для его решения предположим, что два спинора расположены на расстоянии r так, что их оси параллельны. Каждый из них, спинируя, наматывает силовые линии этого поля на свою ось. В итоге образуется двусторонняя связь, причем такая, что за время обращения туда и обратно (одного цикла), равное 2r/c импульс, переносимый связью, меняет свое направление на противоположное. На этом основании можно записать, что , т.е. . Отсюда следует, что сила, развиваемая спинором, , где mc2 – энергия связи, которая, как видно, равна работе спинора за время t = r/c ее перемещения. Умножив энергию связи на это время, получим, что произведение wЧ t равно собственному моменту импульса связи, а именно:
.
Отсюда находим, что
mc2 = h o c/r. | (2.1) |
Следовательно, сила, развиваемая спинором
. | (2.2) |
Поскольку первое тело имеет N1 связей со спинорами второго тела, а второе тело – N2 связей со спинорами первого тела, то общая сила взаимодействия двух тел
, т.е. , | (2.3) |
где N1 N2 h o = h og – полный собственный момент импульса двух тел. Предположим, что каждый спинор имеет одну обобщенную связь, поэтому число потенциальных связей в теле будет столько сколько спиноров.
Обозначив среднюю массу одного спинора mō, найдем, что
N1 = m1/mō, а N2 = m2/mō,
где m1 и m2 – массы первого и второго тел. В итоге получим:
.
Обозначив , окончательно находим, что
, | (2.4) |
где G – гравитационная постоянная.
Ее размерность
.
Это и есть закон всемирного тяготения Ньютона. Из сказанного не видно причин, по которым закон всемирного тяготения был бы несправедлив в релятивистской области. К тому же видно, что и сама гравитация имеет чисто релятивистское происхождение.
Подставляя G = 6,6726Ч 10–11 и h о = 7,6957Ч 10–37 ДжЧ с в формулу определяем, что масса спинора
mō = 1,85954 Ч 10–9 кг.
Решив вопрос о связи спина заряда и гравитации, приступим к решению прямой задачи теории: выяснению причин особой устойчивости круговой мегаорбиты. Для этого представим силу взаимодействия двух мегамасс mo1 и Мо2 формулой
, | (2.5) |
где f (b) – функция, учитывающая релятивистские эффекты, вытекающие при движении пробной массы mo1 в центрально-симметричном поле масс Мо2 со скоростью v, при этом масса mo1 << Мо2, b = v/c, где с – скорость света в вакууме.
Если правую часть этой формулы, ориентируясь на формулу (2.3), умножить и разделить на с и выделить в ней собственный момент импульса взаимодействующей пары в виде формулы
, | (2.6) |
где – гравитационный радиус массы Мо2, тогда формула (2.5) примет вид
. | (2.7) |
С другой стороны, умножив и разделив правую часть формулы (2.5) на с2, найдем, что
. | (2.8) |
Но так как , а r/rog г = e, то
. | (2.9) |
Сравнивая (2.7) и (2.9), получим
. | (2.10) |
В правой части этого равенства величины h оg с/r определяет потенциальную энергию взаимодействия U. Следовательно в левой части находится соответствующая ей энергия связи Wc массы mо1.
Энергию связи массы mо1 можно найти из формулы
, | (2.11) |
где Т – кинетическая энергия массы mо1 в поле массы Мо2.
Полная же энергия системы, состоящей из двух взаимодействующих мегамасс, равна сумме кинетической энергии Т, обращающейся массы mо1 и потенциальной энергии взаимодействия U, т.е.
W = Т + U = – , | (2.12) |
где r – расстояние между взаимодействующими массами.
Тогда . Решая (2.11) и (2.12) находим, что
. | (2.13) |
Отсюда следует, что
, | (2.14) |
где e = r/rog.
Эта формула подтверждается эмпирическими данными во всем диапазоне скоростей [8].
Подставляя полный импульс массы mо1
(2.15) |
и r согласно формулы (2.13) в формулу Lzj = pjЧ r, находим, что полный момент импульса круговой орбиты относительно оси z равен
. | (2.16) |
Перемножая формулы (2.11) и (2.16), опуская промежуточные преобразования, в итоге получаем формулу
. | (2.17) |
Формула (2.17) легко преобразуется в волновое уравнение. В частности ее можно представить в следующим образом:
Е – Ео = (h og / Lz) рЧ с,
где Е – полная релятивистская энергия массы mo1, Lz – ее полный момент импульса в проекции на ось z.
Полная энергия массы mo1 и полная энергия W системы, обусловленная движением массы mo1 и ее взаимодействием с массой Мо2 связаны формулой Е = W – U. Подставив это Е в предыдущую формулу, получим уравнение
W – U – Ео1 – (h og / Lz) рЧ с=0,
где h og / Lz = a представляет собой безразмерное, но в общем случае векторное число. Следовательно, обобщая, можно записать
. | (2.18) |
В этом уравнении вектор имеет смысл полного импульса, в частности
,
где – орбитальный импульс (без спина), – спиновая добавка к нему, – сумма добавок, обусловленная неучтенными эффектами. Подставив это в уравнение (1.18), получим
. | (2.19) |
По физическому смыслу в этом уравнении – энергия орбитального движения массы mo1; – энергия, вносимая собственным вращением массы mo1; – энергия обусловленная неучтенными эффектами, выраженными через постоянную a.
Следовательно
W – U – mo1 c2 – Tl ± Ts – Tl s = 0. | (2.20) |
Для решения уравнения (2.19) сначала упростим его, отбросив все, что связано с неизвестными эффектами, и перейдем в сферическую систему координат. В этой системе в операторах волновой механики
,
где k = ± (j + Ѕ) = ± 1; ± 2 – квантовое число, выраженное через квантовое число j полного момента импульса, i – мнимая единица. Подставив этот оператор в уравнение (2.18), получим
. | (2.21) |
Это операторное уравнение охватывает все возможные состояния системы, обусловленные квантами момента импульса h оg. Для отбора из них состояний, обусловленных квантами момента импульса основного состояния массы mo1, разделим оператор на модуль a вектора . Тогда , где – единичный векторный базис (матрица), а Li = h og/a. Так как | U | = h og c/r, то в итоге уравнение (2.21) принимает вид
. | (2.22) |
Для круговых орбит полученное уравнение показывает, что
.
Решениями уравнения (2.22) являются волновые функции вида
y = y о е i j.
Для массы mo1 движущейся относительно массы Мо2 по дуге S радиуса r волновая функция y имеет вид
y = y о е i (kS ± w t ± j o), | (2.23) |
где k = 2p /l – волновое число, l – длина волны массы mo1, j о – начальная фаза.
Эту функцию можно упростить. Для этого будем считать, что при t = 0 начальная фаза j о = 0. А так как для круговой орбиты S = 2p r, то, приняв, что D = h og/p, где D = l /(2p), а импульс р = h оg k, получим что фаза j = k S = 2p рЧ r/h og.
Но рЧ r = Lz – это проекция полного момента импульса на ось z, следовательно, j = 2p (Lz/h og), В итоге находим, что y /y o = cos 2p nj, где nj = Lz/h оg.
Квадрат этой функции определяет плотность вероятности w нахождения мегамассы в некотором месте относительно оси вращения в зависимости от момента импульса, т.е. w = | y /y o | 2 = cos2 2p nj. Из этой формулы видно, что плотность вероятности экстремальна в тех случаях, когда nj принимает целые и полуцелые значения. Следовательно, момент импульса
Lz = h og Ч nj. | (2.24) |
uде nj – целые и полуцелые числа.
Для определения наиболее вероятных расстояний, на которых может находиться масса mo1, свяжем число nj с параметром e, определяющим размеры орбиты. Такая связь найдена в первой части данной работы в виде следующей формулы
(2.25) |
Отсюда при
nj = |
1 |
3 |
5 |
7 |
9 |
11 |
13 |
15 |
17 |
19 |
21 |
… |
e = |
0 |
2 |
6 |
12 |
20 |
30 |
42 |
56 |
72 |
90 |
110 |
…. |
Если числа e этого ряда складывать в строгой последовательности, например, прибавлять к каждому предыдущему каждое последующее, то в итоге получим число состояний подлежащее заселению массами mo1 при данном n, а именно:
n |
e |
1 |
0 + 2 = 2 |
2 |
2 + 6 = 8 |
3 |
6 + 12 = 18 |
Ч Ч Ч Ч Ч Ч Ч Ч Ч Ч Ч Ч Ч Ч Ч Ч Ч Ч | |
n |
ni + ni + 1 = 2n2 |
Это результат также побочный. Более необходимым является увязка чисел e и nj наиболее вероятных орбит с длиной волны массы mo1. По определению ее длина волны
. | (2.26) |
Но так как
,
а h о1 = mo1 c rog2 = po1 Ч rog2, то в итоге
(2.27) |
Приведем эту формулу к виду . Затем вместо b введем величину nj согласно формулы
.
После некоторых преобразований, находим, что
, | (2.28) |
но = e, следовательно, D = rog2Ч e /nj. Отсюда имеем D nj = rog2Ч e, т.е.
D nj = 2p rog2 e = 2p r. | (2.29) |
Формула (2.29) показывает, что круговая мегаорбита будет устойчива в том случае, если на длине круга укладывается кратное число длин волн обращающейся массы mо1.
Если в качестве эталона измерения момента импульса в системе взаимодействующих мегамасс выбрать квант действия массы mo1 ее основного состояния, тогда l = h i/р. Отсюда, зная, что h I = h og/a, получим
(2.30) |
или, что, то же самое
,
а если еще проще, тогда
,
где rog эф = rog/a – масштабный эталон исходного состояния. В итоге имеем:
l Ч nj = 2p rэф. | (2.31) |
Эта формула выражает собой общее условие стационарности круговой мегаорбиты. Для определения числа длин l, при котором круговая орбита будет наиболее устойчивой, представим формулу (2.30) в виде равенства
. | (2.32) |
Обозначив D /ro эф = kg, где kg – номер гармоники, квантующей длину волны D, получим уравнение
n2 – kg – ј = 0. | (2.33) |
Его решение имеет вид
.
Отсюда, приняв kg = 2, находим, что n1 = 2,118034, n2 = – 0,118034. Если к этим решениям регулярно прибавлять или регулярно вычитать 0,5, то получим целый набор подобных чисел, которые как оказалось можно описать одним уравнением вида
. | (2.34) |
где kg = 0, 1, 2, 3, 4,…. В этом уравнении из всех решений наибольшего внимания заслуживают решения, для которых kg = 0, 1, 2 и 3. В частности, если
|
(2.35) |
Уравнение (2.34) совершенно идентично уравнению (1.40). Анализ его решений проведен в первой части данной работы. Из него следует, что параметр e энергии связи Wc может измениться либо по закону
, | (2.35) |
где при m = 1, 2, 3… k = 0, 1, 2, 3…, либо по закону
, | (2.376) |
где при mў = 1, 2, 3… kў = 0, 1, 2, 3…, либо по закону
, | (2.38) |
где kg = 1, 2, 3.
Формула (2.36) подтверждается всей массой эмпирических данных в планетно-спутниковой системе, галактических системах и в Метагалактике [1, 7, 8].
Формула (2.37) при целых kў /mў переходит в закон Тициуса-Бозе в его современном виде. В общем же виде она описывает все эмпирические данные, полученные в работе [17]. Что касается формулы (2.38), то она как и формула (2.37) проверялась конкретным расчетом положения планет в Солнечной системе и спутников в системе Юпитера, Сатурна и Урана. Результаты представлены в таблицах сравнения. Лучшее согласие с эмпирическими данными показала формула (2.38): расхождение с эмпирическими данными не превышает 0,5%, для формулы (2.37) оно достигает 1%. Оба результата приемлемы, но есть одно принципиальное расхождение. Формула (2.37) не смогла разрешить в кратностях 8-ой и 12-ой гармоник положения VI и VII, VIII и IХ спутников Юпитера, тогда как формула (2.38) с этим справилась.
Согласие расчетных эмпирических данных в различных системах мегамира позволяет сделать ряд общих и частных выводов.
В заключении следует сказать, что попытки понять физическую сущность явления декалогарифмической периодичности (ЯДП) предпренимались и ранее, и кое-какие, если не сказать, значительные результаты были получены, см. [18-21], но это были необходимые этапы пути, пройдя которые удалось достигнуть необходимой ясности. В связи с этим следует обратить внимание на работу [22], где рассмотрено одно из физических приложений ЯДП. На очереди стоит реализация энергетического проекта, основанного на ЯДП.
Таблицы сравнения эмпирических и расчетных результатов
Планетная система.
Для Солнца rog = 1477 м,
Формула (2.38) |
Формула (2.37) | ||||||||
№ п/п |
Планета |
rэмп, м |
rрасч, м |
d, % |
k/m |
kў /mў |
Wрасч, м |
d, % |
kў /mў |
1 |
Меркурий |
5,719Ч 1010 |
5,807Ч 1010 5,782Ч 1010 |
0,28 0,16 |
58/8 175/24 |
3/16 0 |
5,739Ч 1010 |
0,89 |
279/8 |
2 |
Венера |
1,082Ч 1011 |
1,086Ч 1011 |
0,37 |
60/8 |
5/16 |
1,068Ч 1011 |
1,29 |
434/12 |
3 |
Земля |
1,496Ч 1011 |
1,492Ч 1011 |
0,18 |
61/8 |
3/8 |
1,509Ч 1011 |
0,47 |
295/8 |
4 |
Марс |
2,279Ч 1011 |
2,283Ч 1011 |
0,18 |
63/8 |
1/16 |
2,289Ч 1011 |
0,44 |
302/8 |
5 |
Юпитер |
7,783Ч 1011 |
7,710Ч 1011 |
0,94 |
67/8 |
2/8 |
7,963Ч 1011 |
1,97 |
484/12 |
6 |
Сатурн |
1,427Ч 1012 |
1,427Ч 1012 |
0,00 |
104/12 |
1/12 |
1,448Ч 1012 |
1,47 |
499/12 |
7 |
Уран |
2,8696Ч 1012 |
2,8625Ч 1012 |
0,25 |
107/12 |
8/24 |
2,8634Ч 1012 |
0,22 |
344/8 |
8 |
Нептун |
4,4966Ч 1012 |
4,5133Ч 1012 |
0,37 |
110/12 |
1/12 |
4,451Ч 1012 |
1,01 |
527/12 |
9 |
Плутон |
5,912Ч 1012 |
5,925Ч 1012 |
0,22 |
74/8 |
1/8 |
5,893Ч 1012 |
0,32 |
356/8 |
0,30 |
0,90 |
Юпитер, rog = 1,410 м
№ п/п |
Спутник |
rэмп, м |
rрасч, м |
d, % |
k/m |
kў /mў |
rрасч, м |
d, % |
kў /mў |
1 |
Альматея |
1,812Ч 108 |
1,779Ч 108 |
1,82 |
62/8 |
2/8 |
1,825Ч 108 |
0,72 |
299/8 |
2 |
Ио |
4,212Ч 108 |
4,241Ч 108 |
0,69 |
65/8 |
2/8 |
4,235Ч 108 |
0,14 |
313/8 |
3 |
Европа |
6,703Ч 108 |
6,687Ч 108 |
0,24 |
67/8 |
0 |
6,717Ч 108 |
0,21 |
481/12 |
4 |
Ганимед |
1,068Ч 109 |
1,069Ч 109 |
0,094 |
68/8 |
3/8 |
1,087Ч 109 |
1,78 |
493/12 |
5 |
Каллисто |
1,881Ч 109 |
1,891Ч 109 |
0,53 |
211/24 |
4/24 |
1,905Ч 109 |
1,28 |
338/8 |
6 |
XIII |
1,111Ч 1010 |
1,100Ч 1010 |
0,99 |
76/8 |
7/16 |
1,112Ч 109 |
0,090 |
551/12 |
7 |
VI |
1,1445Ч 1010 |
1,1474Ч 1010 |
0,25 |
115/12 |
1/8 |
1,1579Ч 1010 |
1,17 |
368/8 |
8 |
VII |
1,1732Ч 1010 |
1,1693Ч 1010 |
0,33 |
115/12 |
2/12 |
1,1579Ч 1010 |
1,30 |
368/8 |
9 |
X |
1,1825Ч 1010 |
1,1824Ч 1010 |
0,0085 |
115/12 |
3/16 |
1,2053Ч 1010 |
1,93 |
553/12 |
10 |
XII |
2,1206Ч 1010 |
2,1238Ч 1010 |
0,15 |
118/12 |
5/24 |
2,1131Ч 1010 |
0,35 |
378/8 |
11 |
XI |
2,259Ч 1010 |
2,2555Ч 1010 |
0,15 |
118/12 |
4/12 1/8 |
2,244Ч 1010 |
0,66 |
379/8 |
12 |
VIII |
2,349Ч 1010 |
2,327Ч 1010 |
0,94 |
119/12 |
0 |
2,383Ч 1010 |
1,45 |
380/8 |
13 |
IX |
2,394Ч 1010 |
2,3857Ч 1010 |
0,38 |
79/8 |
2/8 |
2,383Ч 1010 |
0,46 |
380/8 |
0,50 |
0,89 |
Сатурн, rog = 0,422 м
Формула (2.38) |
Формула (2.37) | ||||||||
№ п/п |
Спутник |
rэмп, м |
rрасч, м |
d, % |
k/m |
kў /mў |
rрасч, м |
d, % |
kў /mў |
1 |
Янус |
1,59*108 |
1,594*108 |
0,25 |
66/8 |
1/8 |
1,580Ч 108 |
0,63 |
475/12 |
2 |
Мимас |
1,855*108 |
1,855*108 |
0 |
100/12 |
1/24 |
1,8554Ч 108 |
0,022 |
479/12 |
3 |
Энцелад |
2,383*108 |
2,383108 |
0 |
67/8 101/12 |
1/24 2/12 |
2,360Ч 108 |
0,97 |
485/12 |
4 |
Теофия |
2,947*108 |
2,950Ч 108 |
0,10 |
102/12 |
5/24 |
2,942Ч 108 |
0,17 |
327/8 |
5 |
Диона |
3,774Ч 108 |
3,780Ч 108 |
0,16 |
96/8 |
1/8 |
3,743Ч 108 |
0,82 |
331/8 |
6 |
Рея |
5,271Ч 108 |
5,247Ч 108 |
0,46 |
105/12 |
5/24 |
5,263Ч 108 |
0,15 |
505/12 |
7 |
Титан |
1,221Ч 109 |
1,225Ч 109 |
0,33 |
109/12 |
9/24 |
1,7217Ч 109 |
0,057 |
526/12 |
8 |
Тритон |
1,481Ч 109 |
1,484Ч 109 |
0,20 |
110/12 |
9/24 |
1,493Ч 109 |
0,81 |
531/12 |
9 |
Япет |
3,561Ч 109 |
3,559Ч 109 3,574Ч 109 |
0,056 |
231/24 115/12 |
0 5/24 |
3,607Ч 109 |
1,29 |
553/12 |
10 |
Феба |
1,295Ч 1010 |
1,290Ч 1010 |
0,39 |
122/12 |
1/12 |
1,302Ч 1010 |
0,54 |
390/8 |
|
|
|
<d > = 0,20 |
|
<d > = 0,55 |
Уран, rog = 0,0644 м
№ п/п |
Спутник |
rэмп, м |
rрасч, м |
d, % |
k/m |
kў /mў |
rрасч, м |
d, % |
kў /mў |
1 |
Миранда |
1,298Ч 108 |
1,288Ч 108 |
0,77 |
72/8 |
0 |
1,2996Ч 108 |
0,12 |
517/12 |
2 |
Ариэль |
1,908Ч 108 |
1,891Ч 108 |
0,89 |
110/12 |
0 |
1,902Ч 108 |
0,31 |
351/8 |
3 |
Умбриэль |
2,659Ч 108 |
2,662Ч 108 |
0,11 |
74/8 |
5/16 |
2,675Ч 108 |
0,60 |
535/12 |
4 |
Титания |
4,376Ч 108 |
4,413Ч 108 |
0,85 |
114/12 |
1/8 |
4,415Ч 108 |
0,89 |
365/8 |
5 |
Оберон |
5,857Ч 108 |
5,885Ч 108 |
0,48 |
77/8 231/24 |
2/12 4/24 |
5,965Ч 108 |
1,84 |
370/8 555/12 |
|
|
|
<d > = 0,62 |
|
<d > = 0,75 |
Литература