Кратко представлено решение программы Единой Теории Поля Эйнштейна. Рассматриваются теоретические и экспериментальные результаты ее дальнейшего развития - теории Физического Вакуума. Найдены уравнения третьего фундаментального поля – поля инерции. Приведены примеры технологий, использующих генераторы поля инерции (торсионные генераторы). Обнаружена связь волной функции квантовой теории с полем инерции и с кручением пространства геометрии A₄(6).

Введение

В конце прошлого века Альберт Эйнштейн выдвинул программу Единой Теории Поля, которая ставила своей целью найти уравнения, объединяющие все виды открытых физиками полей и взаимодействий. Следуя идее В. Клиффорда о геометрической природе материи [1], А. Эйнштейн [2-5] и его последователи [6-9] считали, что для начала необходимо геометризировать уравнения классической электродинамики Максвелла-Лоренца (первая проблема Эйнштейна) и, затем, геометризировать квантовые поля, образующие источники в правой части уравнений Эйнштейна

          (1)

(вторая проблема Эйнштейна). На современном этапе развития фундаментальной физики при исследовании свойств элементарных частиц собран огромный эмпирический материал, который положен в основу Стандартной модели. Эта модель, хотя и претендует на теорию объединения всех видов взаимодействий, по мнению одного из создателей Стандартной модели нобелевского лауреата С. Вайнберга, не является «теорией всего [10]». В поисках «окончательной теории» не преуспела и самая передовая теоретическая модель – теория Суперструн, использующая «скрытые размерности» пространства [11]. За последние 50 лет были предприняты невероятные интеллектуальные усилия для поиска уравнений Единой Теории Поля. Однако эти усилия не привели к успеху. Причина этого, по моему мнению, состоит в том, что теоретики «оставили в тылу» фундаментальной физики целый ряд теоретических проблем, связанных с незавершенностью таких теорий, как электродинамика Максвелла-Лоренца [12, 13], теория гравитации Эйнштейна [14-24], квантовая механика Шредингера [25] и квантовая электродинамика Дирака [26]. Действительно, уже из пионерских работ А. Эйнштейна [12] и В. Паули [13] следует, что уравнения электродинамики Максвелла-Лоренца справедливы лишь при малых ускорениях заряженных частицы (в слабых электромагнитных полях). При больших ускорениях уравнения становятся нелинейными, при этом инвариантность относительно преобразований Лоренца нарушается как для уравнений поля Максвелла, так и для уравнений движения Лоренца [27]. Кроме того, единственно допустимая в рамках линейной электродинамики модель точечного заряда приводит к бесконечно большим величинам, как в классической, так и в квантовой электродинамике. Попытки избавиться от «расходимостей» в электродинамике породили большое количество обобщений классической и квантовой электродинамики [28-35] не принципиального характера, которые Р. Фейнман определил как «заметание мусора под ковер». Такого же мнения придерживался П. Дирак. В работе [26] он пришел к выводу, что основные уравнения квантовой электродинамики (включая уравнение Дирака) неверны, и что их необходимо существенно изменить, поскольку незначительные изменения ничего не дают. Ответ на этот вопрос мы находим в работах А. Эйнштейна, в которых он утверждает, что квантовая механика неполна и принципиально не может быть исходной точкой для дальнейшего развития физики. Наоборот, именно развитие теории относительности должно привести к «более совершенной квантовой теории [36]». На рис.1 представлена хронология шагов по развитию программы Единой Теории Поля с использованием двух разных подходов. Справа от пунктирной линии мы видим динамику подхода на основе квантовой картины мира, принятой большинством теоретиков. Слева представлены этапы развития эйнштейновских идей по геометризации уравнений физики.

Рис. 1. Тройная линия показывает развитие Единой Теории Поля, начиная с 1972 г., путем решения трудностей фундаментальных физических теорий

Используя аналогию между уравнениями электродинамики Максвелла-Лоренца и уравнений теории гравитации Эйнштейна для слабых гравитационных полей [14, 37] (малых ускорений), в 1972 г. я опубликовал работу [38], в которой было найдено решение первой проблемы Эйнштейна, предполагающей геометризацию уравнений Максвелла-Лоренца и их обобщение на случай сильных полей ( E,H ≅10¹⁶ ед. СГСЕ). Из уравнений общерелятивистской нелинейной электродинамики [38] следует: 1) не точечный заряд: 2) уравнения оказались релятивистски инвариантны относительно координатных преобразований Эйнштейна при любых допустимых скоростях заряженных частиц, как в слабых, так и в сильных электромагнитных полях; 3) масса и заряд конечны [39]. Решения уравнений общерелятивистской электродинамики для статического центрально-симметричного электромагнитного поля обобщают потенциал Кулона в области ядерных расстояний, содержат короткодействующие добавки порожденные спином и ядерным зарядом элементарных частиц, позволяя описывать ядерные взаимодействия фундаментальным образом [40,44], а не вводить эти потенциалы «руками», как это делается в теоретической физике в настоящее время. Наиболее впечатлительным результатом общерелятивистской электродинамики является существование у электрона стационарных траекторий (траекторий либрации) при движении в центральном поле ядра (аналог принципа Бора) [38], что указывает на связь общерелятивистской электродинамики с квантовой механикой.

формате PDF (1288Кб)