Напечатать документ Послать нам письмо Сохранить документ Форумы сайта Вернуться к предыдущей
АКАДЕМИЯ ТРИНИТАРИЗМА На главную страницу
Дискуссии - Наука

В.А. Шашлов
Электрические и магнитные моменты ядер от водорода до кислорода (III часть)

Oб авторе


Установлена конструкция и рассчитаны спин, электрический и магнитный моменты ядра лития-7. Описан эксперимент, который позволит проверить, действительно ли ядра лития-7 вносят решающий вклад в протекание реакций холодного ядерного синтеза.


Содержание работы

В первом разделе уточнен алгоритм расчета спина (S), электрического (Q0) и магнитного (µ) моментов атомных ядер в рамках тетраэдрной модели.

Во втором разделе вычислены значения S, Q0, µ ядра 7Li.

В третьем разделе описан эксперимент, который может стать решающим шагом на пути создания источников энергии на основе холодного ядерного синтеза.


I. Алгоритм расчета S, Q0, µ атомных ядер

Данная работа является прямым продолжением работ [1,2]. С целью лучшего понимания данных работ, приведу наиболее важные моменты тетраэдрной модели атомных ядер, которая лежит в основе всей серии данных работ.

Суть тетраэдрной модели: атомные ядра представляют собой конструкции, построенные из моделирующих нуклоны прямоугольных тетраэдров, соединенных вершинами своих оснований.

В действительности, точной математической моделью центральной части нуклона является поверхность Боя: материальный объект, который служит жесткой сердцевиной каждого нуклона (равно как и всех адронов), обладает формой поверхности Боя.

Однако если вершины 3-х лепестков поверхности Боя поставить в соответствие с тремя вершинами основания прямоугольного тетраэдра, данный тетраэдр будет хорошо передавать форму поверхности Боя. Именно по этой причине в тетраэдрной модели в качестве пространственного образа нуклона принят прямоугольный тетраэдр.

Кварковые заряды располагаются вблизи вершин лепестков поверхности Боя, т.е. вблизи вершин основания прямоугольного тетраэдра. Вследствие этого, при соединении данных вершин, кварковые заряды, принадлежащие соседним нуклонам, оказываются в непосредственной близости друг от друга и объединяются в (n,m)-узлы.

Каждый (n,m)-узел представляет собой мультиполь, содержащий (n) зарядов величиной +2/3 и (m) зарядов величиной -1/3. Стабильность данных мультиполей достигается за счет 2-х взаимодействий: кулоновского взаимодействия самих зарядов и взаимодействия неэлектромагнитной природы, которое возникает, когда лепестки нуклонов приходят в непосредственное соприкосновение и деформируют (продавливают) друг друга, вследствие притяжения нуклонов, как электрических диполей.


Примечание. Таким образом, существование стабильных (n,m)-узлов не вступает в противоречие с теоремой Ирншоу. Поскольку неэлектромагнитное и кулоновское взаимодействия вносят примерно одинаковый вклад в энергию ядра, то для достижения требуемой энергии связи ядер, расстояние, на которое сближаются кварки соседних нуклонов, может быть в 2 раза больше, чем указано в [1], т.е. 2d ~ 0,12 Фм.


(n,m)-узлы являются важнейшими структурными элементами ядер: именно посредством (n,m)-узлов тетраэдры-нуклоны крепятся в ядерных конструкциях.


Чтобы описать положение (n,m)-узлов в ядерных конструкциях, введем понятие ядерного каркаса, построенного из правильных тетраэдров. Берется один правильный тетраэдр и к каждой из его 4-х граней приставляется другой такой же тетраэдр, затем к граням этих тетраэдров присоединяются новые тетраэдры и т.д. Размер правильных тетраэдров выбирается из условия, чтобы длина ребра совпадала с длиной стороны основания прямоугольных тетраэдров-нуклонов: а ~ 2,0 Фм. Данная величина представляет собой сумму удвоенного радиуса нуклонов и среднего диаметра (n,m)-узлов.

Образующие каркас правильные тетраэдры выполняют функцию ячеек, в которые вставляются тетраэдры-нуклоны. Прямоугольные тетраэдры могут вставляться в ячейки только таким образом, что их основания будут совмещаться с гранями ячеек. Поскольку кварки располагаются в непосредственной близости от вершин оснований, то при заполнении тетраэдрами-нуклонами ячеек ядерного каркаса, кварки неизбежно оказываются вблизи узлов ядерного каркаса, что и приводит к образованию (n,m)-узлов. Узлы ядерного каркаса служат центрами, вокруг которых образуются (n,m)-узлы.

Один и тот же ядерный каркас служит для построения конструкций всех ядер: каждая ядерная конструкция получается путем размещения определенного количества тетраэдров-нуклонов в ячейках ядерного каркаса.


Примечание. Ядерный каркас выполняет функцию вспомогательных «лесов», которые служат для «укладки» тетраэдров-нуклонов в ядерные конструкции.


Все ячейки ядерного каркаса можно пронумеровать. Исходной (центральной) ячейке присваивается нулевой номер. Нулевая ячейка не заполняется нуклонами и всегда располагается стандартным образом: основание ячейки горизонтально и к наблюдателю обращена только одна, передняя грань ячейки.

Четыре ячейки первого слоя построены на 4-х гранях нулевой ячейки и имеют номера с №1 до №4. Следующие 12 ячеек второго слоя построены на 3-х боковых гранях каждой из 4-х ячеек первого слоя: их номера с №5 до №16 и т.д. Для описания конструкций ядер до 16О указанных 2-х слоев ячеек ядерного каркаса вполне достаточно (чтобы не путать с номерами (n,m)-узлов, номера ячеек будем выделять курсивом).

Ячейки первого слоя будем нумеровать следующим образом:

№1 – ячейка, построенная на передней грани нулевой ячейки,

№2, №3 – ячейки, построенные на левой и правой гранях нулевой ячейки,

№4 – ячейка, построенная на нижней грани нулевой ячейки.

Ячейкам второго слоя припишем следующие номера:

№5, №6, №7 – ячейки, построенные на гранях передней ячейки первого слоя,

№8, №9, №10 – ячейки, построенные на гранях левой ячейки первого слоя,

№11, №12, №13 – ячейки, построенные на гранях правой ячейки первого слоя,

№14, №15, №16 – ячейки, построенные на гранях нижней ячейки первого слоя.

Каждому нуклону ядра можно присвоить номер ячейки, в которой он расположен. Формулу, показывающую, какой нуклон занимает каждую ячейку ядерного каркаса, будем именовать «структурная формула ядра»:

{АХ} = {N1, N2, N3, N4 |1 N5, N6, N7 ; N8, N9, N10 ; N11, N12, N13 ; N14, N15, N16 |2 …}

здесь Ni может принимать только 2 значения: n или p, т.е. быть нейтроном или протоном.


Примечание. Каждая ядерная конструкция имеет 4 структурные формулы, соответствующие четырем стандартным расположениям нулевой ячейки. Обычно используется структурная формула, являющаяся наиболее симметричной.


Структурная формула не дает полного описания ядерной конструкции. Необходимо также указать, с какой из 4-х граней ячейки совмещено основание каждого тетраэдра-нуклона, и с какими вершинами совпадают 3 вершины основания тетраэдра (достаточно указать положение вершины, занятой непарным кварком). После этого однозначно определяется, какие кварки будут собраны вокруг каждого из узлов каркаса.

Каждое ядро характеризуется своим особым способом размещения нуклонов в ячейках ядерного каркаса, в результате чего распределение кварков по (n,m)-узлам также оказывается однозначным и полностью характеризует данное ядро. Совокупность (n,m)-узлов, взятых в определенном порядке, представляет собой кварковую формулу ядра:

{AХ} = {(n,m)1, (n,m)2, (n,m)3, (n,m)4 |1 (n,m)5, (n,m)6, (n,m)7, (n,m)8 |2 … }.

Порядок, в котором рассматриваются 8 узлов, входящие в состав первых двух слоев ядерного каркаса, установлен следующим образом:

№1, №2, №3, №4 – это узлы, центрами которых являются правая, левая, задняя и верхняя вершины нулевой ячейки,

№5, №6, №7, №8 – это узлы, центрами которых являются вершины ячеек первого слоя ядерного каркаса, которые построены на основе передней, левой, правой и нижней гранях нулевой ячейки.

Кварковая формула показывает, какие (n,m)-узлы содержит конструкция ядра, и в каком из узлов ядерного каркаса расположен каждый из этих (n,m)-узлов.

Поскольку все имеющиеся в ядре массы, заряды и спины сосредоточены в (n,m)-узлах, то кварковая формула определяет распределение этих величин по объему ядра, что позволяет вычислить все остальные физические величины ядер.

При таких вычислениях необходимо учитывать эффект поляризации морских кварков, который заключается в пространственном разделении (+) и (-) зарядов морских кварков под действием зарядов (n,m)-узлов. Виртуальные заряды морских кварков перераспределяются таким образом, что заряды (n,m)-узлов становятся равными нулю, однако точно такой же суммарный заряд образуется в нуклонных электрицентрах.

Нуклонный электрицентр находится как барицентр нормированных зарядов 3-х (n,m)-узлов, в которые встроен данный нуклон. Нормирование заключается в делении заряда (n,m)-узла на число М = (n + m) нуклонов, которые соединяются в данном узле: в результате получается величина заряда, которую (n,m)-узел «вносит» в один нуклон.

Положение и величина зарядов нуклонных электрицентров полностью определяют электрические и, в значительной степени, – магнитные свойства атомных ядер. Чтобы определить магнитные свойства, необходимо также найти ось вращения ядра и выяснить, какие нуклоны совершают индивидуальное вращение в своих ячейках ядерного каркаса.

В тетраэдрной модели спины кварков большинства нуклонов либо компенсируются в (n,m)-узлах, либо передаются всей конструкции ядра: благодаря жесткой связи между нуклонами, спины нуклонов вращают ядерную конструкцию, как целое. Спиновые моменты сохраняют только отдельные нуклоны, спины которых не компенсируются в (n,m)-узлах и которые имеют свободное пространство для индивидуального вращения. Данные нуклоны совершают вращение в своих ячейках ядерного каркаса, не передавая свой спин остальной части ядра, поэтому спин этих нуклонов не следует учитывать при нахождении спиницентра и момента количества движения ядерной конструкции.


Примечание. В общепринятых моделях, ядра в основном состоянии считаются неподвижными, а весь момент приписывается орбитальным и спиновым моментам нуклонов. В тетраэдрной модели орбитальные моменты у нуклонов отсутствуют, зато сами ядра, имеющие ненулевой спин, находятся в состоянии вращения.


Спин ядра находится как сумма спинов нечетных и нечетно-нечетных (n,m)-узлов. Первая проверка правильности построенной конструкции ядра состоит в том, что значение спина, полученное сложением спинов (n,m)-узлов (с учетом принципа Паули), должно совпадать с экспериментальным значением спина данного ядра.


Алгоритм вычисления Q0 и µ атомных ядер.

1. Строится конструкция ядра, определяются ее структурная и кварковая формулы, и проверяется, что спин равен экспериментальному значению спина данного ядра.

2. Записываются координаты, масса, заряд, спин всех (n,m)-узлов.

3. Вычисляются барицентр, электрицентр, спиницентр данной конструкции.

4. Вычисляются положение и величина заряда всех нуклонных электрицентров.

5. Находятся компоненты тензора инерции и тензора квадрупольного момента:

5.1. тензор инерции формируется массами (n,m)-узлов и его компоненты рассчитываются относительно центра инерции (барицентра) конструкции,

5.2. тензор квадрупольного момента формируется зарядами нуклонных электрицентров и рассчитывается относительно электрицентра конструкции.

6. Оба тензора приводятся к диагональному виду, в результате чего находятся:

6.1. два направления устойчивого вращения конструкции, которые соответствуют максимальному (Imax) и минимальному (Imin) значению момента инерции,

6.2. направление и положение оси zQ, относительно которой квадрупольный момент имеет максимальную абсолютную величину, а также саму эту величину (Q0)max.

7. Эта величина умножается на (-3), в результате чего находится электрический квадрупольный момент данной конструкции: Q0 ~ (-3)*(Q0)max.

8. Определяется положение оси вращения (z'): ею является проходящая через спиницентр главная ось, вокруг которой конструкция совершает устойчивое вращение.

9. Вычисляется момент инерции (I) относительно оси вращения и момент количества движения (J), после чего находится угловая частота вращения: ω ~ (J/I).

10. Находится величина токов (jеN)α ~ (1/2π)*ω*(qеN)α, создаваемых вращением зарядов (qеN)α нуклонных электрицентров, определяется классическое значение порождаемого этими токами магнитного момента, и эта величина умножается на (3).

11. Определяются направления магнитных моментов (µi), создаваемых нуклонами, которые вращаются в своих ячейках ядерного каркаса; величина этих моментов всегда имеет следующие значения: µn ~ µ(3Не) ~ -2,12 µя, µр ~ µ(3Н) ~ +2,98 µя.

12. Результирующий магнитный момент ядерной конструкции получается в результате векторного сложения всех найденных моментов.

Формулы для вычисления электрического и магнитного моментов имеют вид:


Q0 ~ (-3)*(1/e)*∑(qеN)α*[3(zQ)α2 - rα2],

µ ~ 3*(1/с)*∑(jеN)α*Sα + ∑µi.


Примечание 1. Коэффициент (3) обусловлен тем, что минимальная величина кварковых зарядов в 3 раза меньше элементарного заряда: классические формулы для Q0 и µ справедливы, если в качестве единицы заряда выбрать величину (1/3)е.

Примечание 2. Коэффициент (-1) в формуле для Q0 обусловлен изменением ориентации электрических силовых линий при пересечении поверхности Боя: вследствие этого внутри ядра знаки кварковых зарядов противоположны знакам зарядов этих же кварков во внешнем (обычном) пространстве, что влечет изменение знака Q0.


Если полученные значения Q0 и µ совпадут с экспериментальными величинами, это будет означать, что данная ядерная конструкция соответствует реальной структуре ядра. Если согласие не достигнуто, следует видоизменить конструкцию (путем перестановок и поворотов прямоугольных тетраэдров в отдельных ячейках ядерного каркаса) и провести повторное вычисление, пока не будут получены экспериментальные значения Q0 и µ.

Для удобства проведения дальнейших вычислений, соберем найденные в [1,2] координаты всех 8 узлов первых 2-х слоев ядерного каркаса, в которых располагаются 8 (n,m)-узлов в конструкциях ядер от 3Н до 16О:

№1 ~ (+1, +0,58, -0,41),

№2 ~ (-1, +0,58, -0,41),

№3 ~ (0, -1,16, -0,41),

№4 ~ (0, 0, +1,23),

№5 ~ (0, +1,92, +0,69),

№6 ~ (-1,66, -0,96, +0,69),

№7 ~ (+1,66, -0,96, +0,69),

№8 ~ (0, 0, -2,04).

Все величины выражены в Фм и вычислены в левой декартовой системе координат, центр которой совпадает с геометрическим центром нулевой ячейки. Длина ребра ячейки ядерного каркаса принята равной а ~ 2,0 Фм.


Примечание. В действительности, эта величина, видимо, на несколько процентов больше: она будет постоянно уточняться по мере вычисления и сравнения с экспериментом электрических и магнитных моментов все большего числа ядер.


II. Спин, электрический и магнитный моменты ядра лития-7

Конструкция ядра 7Li получается следующим образом. Две конструкции ядра 3Н соединяются двумя парами своих (1,1)-узлов, а два других (1,1)-узла отодвигаются друг от друга на расстояние а ~ 2,0 Фм. В образовавшееся отверстие вставляется тетраэдр-протон: две вершины основания тетраэдра-протона совмещаются с раздвинутыми (1,1)-узлами, а третья вершина – с одним из 2-х общих узлов этих 2-х конструкций 3Н.


Примечание 1. Данную конструкцию можно получить также путем «расщепления» ядра 6Li, как описано во II части работы.

Примечание 2. Вставляемый тетраэдр-протон закрывает половину отверстия: вторая половина остается открытой. Это обстоятельство позволяет использовать ядра 7Li для осуществления реакций холодного ядерного синтеза (раздел III).


Наиболее симметричная структурная формула конструкции ядра 7Li имеет вид:

{7Li} = {р, 0, 0, 0 | 0, 0, 0 ; n, n, p ; n, n, p ; 0, 0, 0}.

На переднем плане (ячейка №1) расположен тетраэдр-протон, построенный на передней грани нулевой ячейки. Слева (ячейки №№ 8,9,10) и справа (ячейки №№ 11,12,13) расположены 2 одинаковые субъединицы, содержащие по 2 тетраэдра-нейтрона и одному тетраэдру-протону (как в ядре 3Н). Данные тетраэдры-нуклоны построены на боковых гранях левой и правой ячеек первого слоя ядерного каркаса.

При правильном совмещении 21 вершины оснований 7 тетраэдров-нуклонов с вершинами указанных ячеек ядерного каркаса, кварковая формула принимает вид:

{7Li} = {(2,1), (2,1), (2,2), (1,4) | 0, (1,2), (2,1), 0}.

В 2-х передних вершинах №1, №2 основания нулевой ячейки расположены (2,1)-узлы, в задней вершине №3 находится (2,3)-узел, а в вершине №4 располагается (1,4)-узел. Во втором слое, в вершине №6 расположен (1,2)-узел, а в вершине №7 – (2,1)-узел.

Итак, в конструкции ядра 7Li имеется 6 (n,m)-узлов: 4 узла в вершинах нулевой ячейки и еще 2 узла принадлежат второму слою узлов ядерного каркаса. В соответствие с изложенным алгоритмом, прежде всего, необходимо проверить, что спин данной конструкции совпадает с экспериментальным значением S(7Li) = 3/2.

Спины 2-х (2,1)-узлов, расположенных в первом слое ядерного каркаса, компенсируют друг друга, спин (2,2)-узла равен 0. Поэтому суммарный спин определяется спинами остальных 3-х узлов. Каждый из этих спинов имеет величину 1/2, поэтому спин ядра 7Li равен S(7Li) = 1/2+ 1/2 + 1/2 = 3/2, что совпадает с S(7Li)эксп.


Примечание. В оболочечной модели для получения S(7Li) = 3/2 требуется вводить необоснованную гипотезу, что непарный протон совершает орбитальное вращение, несмотря на то, что каждую секунду испытывает порядка 1023 столкновений.


Чтобы «не перегружать» данную работу, детальные вычисления электрического и магнитного моментов ядра 7Li будут приведены в IV части, вместе с ядром 9Ве. Здесь приведу лишь наиболее характерные особенности ядра 7Li.

Конструкция ядра 7Li имеет вытянутую форму. При указанном выше стандартном положении, конструкция вытянута в направлении оси Х. Это означает, что ось вращения должна располагаться в данном направлении.

Данный вывод можно подтвердить следующим рассуждением. Если изменять угол поворота конструкции ядра 7Li вокруг оси Х, то величина момента инерции относительно осей Z и У будет изменяться не слишком сильно. В одном из положений момент инерции будет иметь величину Imax, а в положении под углом 90о – второе по величине значение I2. Вследствие близости величин Imax и I2, данные состояния вращения сильно связаны друг с другом и переходы между ними будут приводить к «кувырканию» ядра.


Примечание. Этот известный давным-давно физический эффект получил название «эффект Джанибекова». Чтобы наблюдать эффект Джанибекова, нет необходимости лететь в космос: достаточно взять небольшую грушу, форма которой не слишком сильно отличается от сферической, и привести ее в быстрое вращение на гладкой поверхности. В процессе вращения черенок груши будет занимать то горизонтальное положение, то подниматься почти вертикально.


В реальных ядрах «кувыркание» не должно иметь место. Это означает, что ни ось У, ни ось Z не могут являться осью устойчивого вращения конструкции ядра 7Li: устойчивым будет являться вращение с Imin. Соответственно, направление оси вращения (z') ядра 7Li должно (примерно) совпадать с направлением оси Х.

Более точное определение оси вращения ядра получается после приведения к главным осям тензора инерции и нахождения спиницентра. Наличие у ядра 7Li вытянутой формы означает, что квадрупольный момент должен иметь отрицательный знак (поскольку в формуле для Q0 имеется знак «-»), что подтверждается экспериментом.


III. К вопросу создания LENR-источников энергии.

В конструкции ядра 7Li имеется отверстие, связывающее внутреннюю полость ядра с внешним пространством. Данным отверстием является основание нулевой ячейки. Через это отверстие электроны могут проникать во внутреннюю полость, которая, кроме нулевой ячейки, включает также ячейки №2 и №3. В этой полости электроны могут накапливаться, в результате чего эффективный заряд ядра 7Li может уменьшиться до нуля и даже принимать отрицательное значение (когда накопится более 3-х электронов).

При достижении ядрами 7Li отрицательного эффективного заряда, возникает кулоновское притяжение отрицательно заряженных ядер 7Li с обычными положительно заряженными ядрами. За счет этого притяжения ядра будут сближаться, и протекание ядерных реакций синтеза станет неизбежным. Это обстоятельство позволяет ядрам 7Li инициировать реакции ядерного синтеза при температурах на много порядков меньше тех, которые требуются для термоядерного синтеза: при использовании ядер 7Li с отрицательным эффективным зарядом, температура перестает являться критическим параметром для осуществления реакций синтеза.

В настоящее время в экспериментальных LENR-источниках рабочая температура лежит в районе 1000 оС. В более совершенных конструкциях температура может быть доведена до обычной комнатной температуры. Чтобы открыть путь к совершенствованию LENR-источников, целесообразно провести эксперимент, который позволит проверить данный механизм LENR-реакций.

Эксперимент заключается в облучении электронами поверхности лития. Важнейшее условие при проведении эксперимента: образец лития должен находиться в сильном магнитном поле, которое ориентировано вдоль поверхности.

В этом случае, ось вращения ядер 7Li будет располагаться перпендикулярно направлению пучка электронов, поэтому отверстие в конструкции ядер 7Li в течение 50% времени (в течение половины периода вращения ядер 7Li) будет обращено навстречу потоку электронов. Тем самым, будет выполнено оптимальное условие для попадания электронов в это отверстие и проникновения в полость, имеющуюся в ядрах 7Li.

Результатом эксперимента должно стать обнаружение ядер 7Li с отрицательным значением эффективного заряда. После обнаружения таких ядер, создание наиболее эффективных LENR-источников энергии станет «делом техники».


Примечание 1. В создании LENR-источников энергии ядра 7Li, вероятно, сыграют не менее важную роль, чем ядра 6Li в создании водородной бомбы.

Примечание 2. Конструкция ядер 9Ве, которая будет рассмотрена в следующей работе, также содержит полость и отверстие, поэтому ядра 9Ве также могут использоваться для создания LENR-источников энергии.


Заключение

Опишем кратко ядерные конструкции, содержащие 8 нуклонов и отвечающие нестабильным ядрам 8Li и 8Ве. Конструкция данных ядер получается, когда основание 8ого тетраэдра-нуклона вставляется в отверстие, которое имеется в конструкции ядра 7Li. Имеется 2 разных способов вставки дополнительного нейтрона, приводящие к разным кварковым формулам, что объясняет существование изомера ядра 8Li.

Однако может существовать еще один принципиально новый вид конструкции из 8 нуклонов. В этой конструкции 8 оснований прямоугольных тетраэдров, моделирующих эти 8 нуклонов, образуют поверхность октаэдра. Данная конструкция получается, если, разорвав один из 3-х (2,2)-узлов в конструкции ядра 6Li, раздвигать образовавшиеся два (1,1)-узла на расстояние 2,0 Фм, одновременно сближая верхний (2,1) и нижний (1,2) узлы, после чего вставить в образовавшееся отверстие основания 2-х тетраэдров-нуклонов. Данная ядерная конструкция имеет форму «нуклонного фуллерена».

Особенно интересна ядерная конструкция в форме октаэдра для ядра 8Ве. Если составляющие эту конструкцию 4 протона и 4 нейтрона будут чередовать друг друга, то во всех 6 вершинах октаэдра окажется по 2 u-кварка и 2 d-кварка. В этом случае, кварковая формула будет иметь наиболее симметричный вид: в ней будет иметься (n,m)-узлы только одного вида, а именно, только (2,2)-узлы в количестве 6 штук.


Примечание. Положение (n,m)-узлов данной конструкции не совпадает с положением узлов ядерного каркаса. Вместе с тем, данный октаэдр может служить нулевой ячейкой для построения нового класса ядерных конструкций с другим видом ядерного каркаса. Данные ядра также могут реализоваться в природе.


Во всяком случае, тетраэдрная модель объясняет, почему ядро 8Ве не может быть составлено из 2-х ядер 4Не. Два ядра 4Не не имеют физической возможности соединиться друг с другом, чтобы в этом соединении участвовали 3 (n,m)-узла, поскольку такому соединению препятствуют выступающие над поверхностями конструкций этих ядер прямоугольные вершины тетраэдров (данные вершины соответствуют центральным частям поверхности Боя, которые не допускают сильных деформаций).


Примечание. Одновременно, это объясняет, почему кластерная модель, которая успешно работает в случае ядер 12С и 16О… , совершенно бессильна для ядра 8Ве: почему 3, 4, и более α-частиц стремятся объединиться друг с другом, тогда как две α-частицы, наоборот, в предельно короткое время разлетаются друг от друга.


Выводы

1. Введено понятие структурной формулы ядра, показывающей порядок расположения протонов и нейтронов в ячейках ядерного каркаса.

2. Дано достаточно полное описание конструкции ядра 7Li.

3. Величина спина ядра 7Li (S = 3/2) получена без введения гипотезы, что непарный протон обладает орбитальным моментом количества движения.

4. Указан эксперимент, который призван подтвердить, что ядро 7Li способно инициировать реакции холодного ядерного синтеза.


ЛИТЕРАТУРА

1. В.А. Шашлов, Электрические и магнитные моменты ядер от водорода до кислорода (I часть) // «Академия Тринитаризма», М., Эл № 77-6567, публ.22401, 10.08.2016

2. В.А. Шашлов, Электрические и магнитные моменты ядер от водорода до кислорода (II часть) // «Академия Тринитаризма», М., Эл № 77-6567, публ.22468, 02.09.2016



В.А. Шашлов, Электрические и магнитные моменты ядер от водорода до кислорода (III часть) // «Академия Тринитаризма», М., Эл № 77-6567, публ.22558, 30.09.2016

[Обсуждение на форуме «Публицистика»]

В начало документа

© Академия Тринитаризма
info@trinitas.ru